caesar ii应力分析怎么看

caesar ei 是一个整体管道应力分析软件，它可进行管系在承受自重压力在荷、热在荷、地震在荷和其他静态和动态在荷综合作用下的快速正确的分析。它可以分析绝大部分管系， 不论是设计一个新的管系还是分析已存在的管系。 c z， a i 生成的计算结查完全描述了基于指导下管系的行为和满足所选择的工业标准的设计限制。使用 c z a i 将使用户花最少的时间获得最准确的结果，并最大程度的提高工作效率。 sizari 因强大的软件功能而被世界上许多大公司所使用，如 a， b， b， floor， daniel shell 等。以上就是本期软件推荐全部内容，欢迎关注、点赞转发！

大家好，我是梁有海，这个视频我们讲一下怎么用 season two 这个软件来做法兰的一个泄漏教合。 cs two 这个软件里面呢，法兰泄露教合它有两个方法， 一个方法呢是那个压力当量法，另外一个方法呢是 nnc 三六五八点三，那么来看一下怎具体怎么来操作。假如我找到这个法兰，我要确定这是我的一片法兰， 我来添加这个法兰教合。那大家要记得这有 from 点和 to， 这个点什么意思呢？就是让你指出你这一段法兰你的垫片是在哪边，那我 这个地方假设垫片是在啊，左手边，就相当于是吐的这一点，那这两种方法呢？ peq 就是我们所谓的那个压力大量法。 nc 三六五八点三，这是另外一种叫核的方法。 那我们来具体的说一下压力当量法，他较和的一个逻辑是怎样的。 那么来看这个压力单量法呢？他主要是，呃，他出自于那个阿斯米八一分篇， 在阿斯米八一分片的俘虏二里面，你们可以找到这一个方法，他应该是叫嗯，开了个，开了个 压力当量法，然后我们来看他的核心的教核公式，核心的教核公式是怎样的？这个是压力当量法， 是这个人的叫 catalog。 压力大量法出自于哪呢？呃，应该是阿斯米， 然后呢？八一分篇复录二， 应该是 铺路二里面他的核心教核公式。我们来看一下，他求的是一个 pq 呢，就是球队是一个阴历，当量阴历，然后这个公式呢是十六 m 比上派记立方加上 四倍的 f 比上派 g 的平方， 然后再加上一个 p d。 我们来说一下每一个代表的是什么？这个呢就是我们我们的这个 canada 压力当量法所求出来的这个阴历， 求出来的这个阴历，然后这个呢是我们法兰他受到的一个弯距 玩具，大家要注意了。然后这个 g 呢是什么呢？这个 g 是我们这个法兰垫片的有效，这很重要，有效直径， 什么是有效直径呢？也就说我们这个垫片啊，它因为垫片的形式随着法兰的形式不一样，垫片的形式也不太一样，所以说它真正作用的有一个直径，有一个有效直径，这个有效直径呢要 怎么来求呢？这可能是我们用压力大量法在里面有多费一点手脚的这个有效止境呢，大家可以去通过啊，这个八一分片俘虏二里面有详细的一个取法的一个说明， 所以说要根据这个去。哎，应该是要找到它里面的一个啊值，找到这个值呢，这个值最主要是一个币零，这个值叫币零，币零值找到之后，这个币零值呢，就跟我们 这个垫片的形式有关，不同形式的这个垫片，他有不同形式的一个臂凝，这个直的一个取法，找到这个臂凝直之后呢，我们就 可以去求这一个记，就是求这一个有效纸巾的这个纸好。然后这一项是什么呢？这一项就是我们法兰它承受的轴向的一个推力，轴向推力 走向推力，然后呢这个是我们的法兰垫片的有效直径。 pd 呢是什么？ pd 就是我们的一个设计压力， 设计压力，然后把这一个啊开了一个的这个阴历当亮阴历求出来，跟谁来比呢？去跟我们这个法兰，他的一个，他 每个法兰都会有相应的一个温度和压力的一个曲线，跟这个温度压力曲线里面的这个压力去做对比。比如说我这个法兰的温度压力曲线里面，我们现在这个设计 的温度是三百一十五度，那么我们相应的这个法兰呢，也会有对应的三百一十一十五度，下面他对应的这一个压力是多少？然后我们算出来了这一个啊单量压力呢， 拿来跟这个相应的三百一十五度对应的这个呃法兰的这个阴历跟他来比较， 他必须就是我们的这一个单量阴历，必须要比这个啊压力要小， 这是我们压力当量法，他的一个计算的核心的逻辑。 当然在塞塞兔这个软件里面呢，我们可以去读取它的一个数据库，它的这个数据库里面有相应的啊，这种法兰的一个呃温度压力这个曲线，那我们可以看一下这个这个地方， 我们通过读他的一个数据库，在这里面可以选相应的这个法兰。然后呢这一项，这一项法兰 法兰的一个等级实际上就是指我们这个法兰对应的，嗯，压力的一个棒级，这个 gree 的呢，是指的我们这个法兰材料的一个等级，这个地 地方呢，我们可以输入相应的一个名称，他只是一个名称。然后下面的这个，呃， gasketameter 这个 g 就是我们刚才所说到的那个垫片的有效纸巾， 那我选择一个啊，这个数据进来，你就会看到相应的这一个 有效止境，然后温度压力曲线，好，这是第一种方法，大家记着压力当量法，我们要添加法兰 呃，泄漏的一个教核的话，用 peq 压力当量法，那就是这样的一个过程，我们也可以自己输入在这个地方，你自己随便输入名称，当然这个名称的一个 你可以跟他对应，就是法兰这个压力的一个棒极和材料的一个等级名称，你可以输入到这个地方，然后我们通过阿斯米八一分篇复录。二 来对我们用的这个法兰垫片做一个相应的一个计算，把它的一个有效的直径算出来，填在这个地方，然后我们这个法兰的一个温度压力曲线，你可以填在这个地方， 接下来我们就可以做这一个法兰的一个教核了。然后我们再来看一下 nc 三六五八点三。 nc 三六五八点三呢？这一个叫合方法又是从哪出来的？ nc 三六五八点三，它是出自于， 呃，这个也是阿斯米，出自于阿斯米的 锅炉和压力容器规范。第三篇就是 b and pvc。 然后第三篇，第三篇里面有一个专门的呃一个结吧 知识点，就是我们的 nc 三六五八点三，它里面有详细的一个教合方法，那我们来看一下它的核心教合方法，它是分成两种情况， 第一种情况呢就是，呃，我们教核的时候不考虑这个偶然功况， 就是不考虑不考虑偶然在河的情况，偶然在河，不考虑偶然在河 这种情况下他是怎么来教教核的呢？他是来算我们这一个法兰的一个阴历，这个阴历怎么来算的呢？这阴历他是有一个相应的一个公式，三万六千，然后再 呈上我们的一个弯距，这个法兰的弯距或者是扭距 比上我们的一个螺栓，法兰螺栓源直径 和所有螺栓的横截面面积之和比上这个再呈上一个细数， 呈上这个呃系数呢是三幺二五。然后拿他拿这个阴历来跟谁比呢？跟我们 一个指定的一个压力，指定的一个压力三万六千 psi 和我们这个法兰材料的曲幅极限， 选他俩之间的一个小的那个选他俩之间的一个小者，跟这个 来比，你看这是第一种情况，不考虑偶然载合的时候，如果我们考虑呢，如果有偶然载合，那么在偶然载合的这种功况下， 偶然载合的这种功况下，他又该怎么来叫合呢？这个阴历应该等于等于三万六千，然后弯距，法兰的弯距或者是扭距， 我们用个什么来表示呢？ fd 吧，然后再比上 螺栓圆直径，螺栓的所有螺栓的横截面 面积之和再乘上三幺二五，然后呢小于等于我们刚才所说的这两者之间的小的那个三万六千 psi， 或者是这个温度下这个法兰材料的一个曲幅极限， 那大家可以可以看到这两个公式都对应的是这种音字单位，如果是公字单位呢，那我们这一个三万六千 就改成多少，下面那群就改成二百四十八点二二招牌， 然后这个三千一百二十五呢，就改成我们的啊，二十一点六兆帕 就是这个样子。然后我们来看一下，如果我们考虑了偶然载荷，那就相当于是这两步我们都要满足，对不对？ 当然可能就说下面的这个更严格一些，下面这个更严格一些，这有一点是需要注意的呢。呃，就是我们的这个 sysy 呢，他取的是什么？取的是我们相应的这个设计温度下的一个 法兰材料的曲阜极限。好，注意了这些之后呢，我们可以看到相应的这样的一个表， 那你看螺栓的整个螺栓横截面面积，然后螺栓圆的直径，我们找到这些这一项是什么呢？这一项是我们法兰的 啊，冷态法兰材料，在冷态的时候，它曲阜极限这个 sy 一一直到九呢，就是对应我们这的一个温度功况，在相应温度空空旷下，它的一个曲阜极限。 好，这些我们设置完了之后呢，因为这个数据我没有准备，所以说我这用压力当量法 来做这个教合。那么来从大体上来看一下这两个方法他们有哪些差别呢？那我们 可以看到，在压力当一辆法里面，他在考虑这个 法兰受到的弯距的时候，他只是考虑法兰受到的弯距。而在 nc 三六五八点三这里面的这一个 啊 m 呢，他不仅仅是指我们的这个弯距，他是指弯距和扭距，取弯距和扭距 里面的偏大的这个字，弯距和扭距就相当于是弯距和扭距，他都同时会考虑了群里面大的那个字，那这个也是一样，在有偶然仔和参与的时候，这个 m 呢，取弯距和扭距里面大 大的那个字。好了，这些了解完了之后呢，我们做法兰教和还有一步，下面的这一步是什么呢？下面的这一步就是说我们在这个地方只是定义了这个方法，接下来我们还要去这一个 工况编辑器里面去给我们要在教和哪个相应的一个运行工况，我们这的这个运行工况是这一项，对吧？是这一行我们在这个工况编辑器里面拉到最后面， 最后的这一项，你要叫和哪个温度情况下，我这只有一个温度，你要叫和哪个温度情况下的一个法兰泄露，那你就在这个地 方要选相应的一个温度的一个工况，在这个地方选相应的一个温度工况。那我选择了 t 一，然后点运行。我们可以看到 法兰教合的一个报告，在哪看呢？在这一项报告里面有一个 flance peq， 这个就是用来看这个法兰是否呃泄露的一个教合的一个报告。那在这个地方我们看到， 哎，我这叫河，他是不会通过的，他比许用的压力要大九倍，要大， 要大五点三倍，要大五点三倍。好，这就是我们呃法兰泄露教和在 cc 这个软件里面的一个 操作方法。那在我们做管道应力分析的时候，法兰泄露教合是很重要的一步，也是我们比较容易把它忽略掉的一步，还要请大家注意，谢谢大家，我们下期视频再见。

看一下你确定了这一点到这一点，还有就是这一点到这一点你的长度是没有问题的，那你的法门 你觉得长度也是没有问题的，那就说明什么呢？说明就是可能你下面这一段呢，有一段管子可能短了， 就会出现这种接不上的一个情况，那这个时候你只需要做一件事情，就是把这一点和这一点给他连接起来就行了。我们先来看一下上面的这一段水平管道和下面的这一段水平管道他的长度是不是一致的， 而且这个长度是不是你想要的这点呢？是三百二十点，然后到这个点我们看它水平方向是 二六六零，然后再从这一点量到这个地方也是二六六零。好，长度是没有问题的，那现在我只需要把这一段连接起来就行了，那么看一下管子的走向，下一段 下一段。好，你这管子是从这边往这边走的，那你可以这样，你可以选中这一段，然后找到这一段的这一点叫四百八十点。 然后呢这一段呢，你可以用这个插入的命令 insert， 在这一个这一段管子后面插入一段 after， 插到哪呢？四百八十点， 这一点是多少点啊？这个也是四百八十点，你这个地方的啊，这个节点号节点号可能重了，那我先把这一点 先给他建出来，因为我要插入，但是呢，现在我不太确定这个地方节点号是不是有错误，我随便输入一个数，我把这一段管子建出来，建出来之后我把它删掉， 删掉之后呢，然后我们来看这个地方，你的节点号是四百七到四百八， 这边是四百六。四百七，这个地方你四百八到三百四，那我把这这一段的管子的一个编号我写， 先给他改一下，改成四百八十五， 改成四百八十五，实际上这两个不是一个点，对不对？这个点是四百八，这个点是四百八十五，他们中间缺一段，那我可以选中这一段点，这个插入 四百八到哪去呢？到我们这边的这个点四百八十五，然后让它闭合，因为这两个点已经确定了位置了，不用我们输入这个长度，我让它自动闭合就行了。在这个地方有个 close loop， 差了多少了？差了一百，这缺了一百，接上就好了，然后再检查一下错误， 好，没问题了，就是这个样子的。

大家好，我是小佳，本期视频我们录制的是 cc 兔二零一九的安装教程。第一步，首先需要建立虚拟网卡以及固定 ip 地址，首先打开控制面板， 点击类别，选择大图标，找到设备管理器， 找到网络适配器，点击选择操作添加过时硬件，点击下一步，选择安装。 我手动从列表选择的硬件，点击下一步，往下翻，选择网络示备器，点击下一步， 选择微软，往下翻，选择 km 还回示备器这一个，点击下一步，点击下一步， 安装完成。电机完成， 将设备管理器关闭，我们回到控制面板，找到网络和共享中心， 点击更改示备器设置，找到我们刚刚添加的还回示备器，点击右键 属性，选择印坛的艾特写意版本四，也就是 tsp ipv 四这一个，点击选择属性， 选择使用下面的 ip 地址，将 ip 地址更改为幺幺幺幺幺幺幺幺幺幺幺幺，将此版原版更改为二五五点零点零点零，设置完毕，点击确定将其关闭即可。 接下来我们将 ccto 二零一九的安装包下载下来并解压， 解压完成之后，我们首先进行 spl 二零一二的安装，进入 s p l m 二零一二的文件夹，找到 setar， 选择右键以管理员身份运行。 我们选择第二个 splm 安装这一个， 点击奈克斯的这里我们随便填写， 点击奈克斯，在这里国家这里选择中国，然后之后点击右面的第四类， 会默认打开一个 pdf， 关闭即可。之后点击 yes， 我们这里选择第二个 luckyesposen， 点击 nice 这里的安装位置，我这里不做个改，点击奈克斯的，点击一扫， 安装完成之后点击飞内饰，像这个关闭就可以。 之后我们来到开始菜单，找到詹姆瑞特我信 id 这一个选择是 输入名称一二三，点击右面的点点选择桌面，点击保存，点击 ok， 这里我们的模式 id 已经生成完成了，点击确定。 接下来我们回到安装包，找到可瑞克文件夹，找到 strm 二零一二，点击右键选择以管理员身份运行， 将我们刚刚生成的一二三这个文档打开，将上面的机器码进行复制， 回到 spl m 里，在上面的白框这里进行粘贴， 之后在这个小格填入七百三十五， 在产品中下拉，找到黑色兔，在右边的座位这里填入十， 同样所有带四色素图标的都要填入时， 将所有带 cc 兔图标的产品都贴完。十个座位以后我们继续往后拉，找到后面的 prg 这三个，后面也填入十， 这里一共需要添的有十四项。我们回到上面，点击 cc 兔这一项，之后下拉， 找到天道的最后一个赛车兔，之后点击 shift 点击他，这样就可以全选上。再来到最后的三个，点击 ctrl 依次点选， 点选完成之后点击 jantreet 生成，生成完之后全选代码进行复制， 之后来到开始菜单，找到刚才安装的 xcrm， 选择第一个选择第一个选择将刚才复制的，将刚才复制的密药粘贴到这里，点击 ok， 点击确定，将其关闭。 再次打开刚刚生成的一二三文本文档，将 ip 地址复制。 回到开始菜单，点开 str m， 选择第二个选择，再次选择第一个选择，将 ip 地址粘贴到这里，点击 ok， 关闭。 接下来就是 cc 兔二零一九主程序的安装， 回到文件夹，找到翠色兔二零一九，找到翠色兔二零一九赛踏吧又见。 选择以管理员身份运行，在这里提示的是电脑中缺少的运行库，点击因此到是 在弹出的安装界面中点击 nice， 点击 nice， 下一步我已阅读安装 完成，后续的安装同样进行即可。 这里选择艾克萨克奈克斯，安装位置可以根据自己的情况进行更改，我这里不做调整，点击奈克斯的，因此刀 选择艾格格瑞因骚，如果没有弹出这个窗口，说明你的电脑中有这有这一个运行库，如果弹出了进行安装即可。 我们选择证书的类型一定要选择第三个。 之后点击非内饰弹出的这个选择艾克萨克奈斯，他因骚。 在测测速二零一九主安装程序弹出之后，点击奈克斯的，选择 icut， 点击奈克斯的 使用名称和公司这里组织这里都随便填写， 在最后的这个格中填写我们安装包安装说明中的 p。 我们回到安装包，找到安装说明，将这个密药进行复制， 粘贴到这里，点击 nice， 选择完全安装 奈斯的安装位置可以进行更改，点击奈克斯这里我们还是选择第三个证书，点击阴丝刀 到这里我们的安装就基本完成了，在这里可以选择我们的设计单位， 更改为毫米，点击保存。安装完成之后，点击非内饰，将安装包关闭。我们回到桌面，找到塞塞素二零一九的快捷方式，双击 点击弄 在右上角，这里可以进行语言的设置，选择懒鬼，选择 chine， 这样中文就该好了。到此为止，我们的塞塞兔二零一九就要安装完成了，谢谢大家。

哈喽，大家好，我是梁永海。这个视频呢，我们来讲一下呃富士大拉杆在 cc 兔这个软件里面，它的一个简单的模拟方法。 那当然这种简单的模拟方法，它是有一定的适用范围的。如果我们的这个复式单栏杆，它的端板 拉杆内外都有螺栓，让这个拉杆能够既能够承受拉力，也能够承受压力这种情况。或者是我们这拉杆只是用来承受拉力的这种情况。 同时呢，就是说我们的呃上面的端板和下面的端板，他不会发生相对的一个呃弯曲或者是扭 五转，就相当于是我们上面的端板和下面的端板他一直是保持平行的这种情况。那遇到这种情况呢，我们可以采用这个简单的模拟方法，也可以达到相同的一个效果。 那这个地方我们来演示一下。当然这种模拟方法还有一个好处，就是我们拿到的这个富士大拉杆的样本，他只给了我们一个整体的横向刚度。通过这种方法呢，我们可以很好的呃把这一个整体的横向刚度直接利用起来。 那么来看这根管子水平方向呢？两米数字方向呢？是三米这边一米五。那现在我要模拟的这一个简单的这个情况，你会发现在中间我们加 富士大拉杆这个地方，我是把整个呃这个富士大拉杆它的一个长度当成一段管子。 但是一旦管子，我第一步要做的事情就是我要确保用这个拉杆来保证上面的端板和下面的端板不会发生相对的一个扭转。那么看这一段管子呢，是幺零二零到幺零三零， 那这个时候我要做一件事情，就是从这个端板的幺零二零这建一根刚性件到幺零三零 到幺零三零这个地方了。然后我通过刚新建下面的这一点，我把它设成幺零二九点跟幺零三零点， 通过这个支架模块的一个关联节点来模拟上下端板不会发生相互的一个弯曲的这种情况。那我第一步 我在这个地方，我插入一段幺零二零，你看上面的端板的这一点，我是共用的，幺零二零到幺零二九， 那往外方向是两米负等两千， 就跟它是一样长的嘛。然后我把它变成刚性件，我们通过这种我们可以看到 好，就是这个地方。然后呢，我来做他们的一个关联关系，幺零二九和下面的端板幺零三零， 他俩的关系是怎样的呢？他俩不不能发生相对的这种转动，那也就是说他在我们的 绕着我们的 x， 绕着 x 这个方向他是不能转动的，绕着 z 方向他也是不能转动的，对不对？ 所以说这个地方我们就应该把这个 rx 和 rz 给它限制住， rx 幺零二九， 幺零三零，然后在 rz 方向他们同步吗？他们同步其他方向的话我不管。另外呢，还有一个就是因为我们这是上下端板内外都有螺栓的， 所以说我们在轴向的话，在轴向的这个位置，他两个端板的相对位置也是确定的。因此在这个地方呢，我二九和三零还要做一个，还要做一个 限制，就是幺零二九，幺零三零他要在外方向啊，他是同步的。好，这样是不是我们就限制住了上面的这个端板 和下面的这个端板，他的位置基本上就是保持在这个距离。当然热胀我们就不讲了对吧？这个拉杆他会有相应的一个热胀。然后呢，他也不会呃，相互的这样转动对不对？在水平方向不会相互这样的转动。 那扭转呢？扭转我们就不管它，因为我们会把这一段管子，整个这段管子都变成波温管，变成一组波温管的话，那我们就好给这个横向刚度了，对不对？我可以把这个支架显示出来。 就是这是我们做的第一步。第二步呢，我们把这一段管子给它变成 博文馆，那这个博文馆呢？走向我们给上无穷大。然后呢， 横向刚度，我们的样本上面，如果他给一千，我们就给一千，然后弯曲刚度。弯曲刚度呢，我们就不管他，因为他是同意主博文馆，我们已经保证了我们上下端板他是这样平动的， 是这样平动，有一个这样的一个相互的一个错动。所以说弯曲刚度我们会不给扭转刚度，我们依然给一的十二出发。然后呢，这个时候有效内镜呢，你也可以给出来，比如我还是给三百五十， 这样我们就把这个富士大拉杆给模拟出来了。这是一种模拟方法，我们只有这一个富士大拉杆的啊，他的整体的横向刚度这种情况。然后呢， 如果我们拿到的这个样本上面，他是给了富士大拉杆这两组波纹管的一个弯曲钢度， 只给我们这个崩钉。 steven stephens 就是我们的这个弯曲刚度。那我们又该怎么来模拟呢？这也有一个简单的一个模拟方法，我们会把这个波纹管这一点呢，我们给他模拟成 啊，一个零长度的一个博文馆，然后只只来模拟他的一个弯曲刚度的一个情况。 那第一步我们要做的你可以看到我现在这是我们的上面的端板法兰这一段长度。这是我们第一组博文馆，这是中间的这个啊，纸管段下面的这组博文馆和下面的端 翻版法兰的这个长度。那我要做的第一步还是要做这个 nagar。 你看我把 naga 给它简化成一根了。那我还是从二零三零点到我们的二零九零点， 二零三零点，我拿上一段管子冲他后面我插入一段管子，二零三零到二零九零， 我给个二零八九，给二零八九，总共是两米，负的两米。 然后呢，他应该是钢心剑，这个钢心剑呢，下面 的二零九零也一样的，他的端板上下端板是这样，可以这样错动，但是不会相互的这样的一个弯曲。那么要模拟这个过程， 二零八九二零九零 rz 和 rxrz， 二零八九二零九零。然后呢，二 rx 好，就这个样子。因为我们在模拟他的数值方向，就说我们这数值方向这一个 外，我们还要不要限制呢？就不用限制了，因为我们会在这一个博文馆里面去对他进行一个限制。那我找到我的这组博文馆，这组博文馆呢，我给他打断，平均打成两段，二零一四五点。 打断之后呢，我在这个二零四五后面，我插入一段零长度的二零四五到二零 四六零长度的这样的一段管子，然后呢，我把它变成博文馆。所以呢， 我上面的我先把它变成崩管好，然后再看下面的这一段， 我就应该变成二零四六了。好，现在我通过这个零长度的波纹管来模拟它。相互的一个关系就是我们只知道这一个扭转刚度的话，那再走向我们直接给无穷大， 然后横向我们也给无穷大他的扭扭转的刚，他的这个弯曲的刚度是厂家给我们的，就是量单独给出了每组博文馆的一个弯曲刚度，比如是五百好，然后扭转这个方向呢，我也给他先知住。 ok， 然后有效滤镜呢，你也可以给，你也可以不用给，因为我们的啊，这个拉杆会 限制住他这个地方，不是那个来限制，是这个轴向刚度可以把它限制住。然后下面这个地方也一样，我把这个博文馆从中间给他打断，就是原本这是一组博文馆，我从中间给他打断， 然后呢，从这个地方我在他后面插入一段二零七六零长度的一一十二次方五百 好，然后我找到下一段，把这二零七五变成二零七六。 好，这样我就给他模拟完了。大家想一想，现在我的这个玻璃管，他只是扭转，因为我只知道这个扭转钢度， 然后呢，上面的端板和下面的端板只能这样错动，那我们通过这个拉杆给他限制住了，对吧？ 那这种模拟方法是比较简单的。这种模拟方法是比较简单的，接下来我们就来说一下到底哪些情况，我们用 这两种简单简单的这个模拟方法，哪些情况？我们用这一个详细的一个模拟方法，那你遇到就像我刚才说的，我们这个上下端 拉杆内外都有螺栓，内外都有螺栓拧拧紧的，然后呢，这个拉杆既可以承受拉力，又可能承，又可以承受压力的时候，那这种时候我们知道的 富士大拉杆的一个钢度呢，是整体的一个横向钢度，或者是两组波纹管的一个弯曲钢度，那我们就可以用这种方法来模拟。那你要注意了，他的上下端板是保持平行的。 那哪种情况我们要用到这一个呃详细的一个模拟呢？那第一， 如果我们现场有这个膨胀结，富士大拉杆他失效了，我们要找这个失效的原因，那这个是 你要做精细化的一个模拟。第二个呢，就是我们的管道直径非常的大，或者是呢玻温管的波数很多这种情况，当然这个没有一个定性的一个直，没有定性的一个直。第三个呢，就是我们这个 端板内部的螺栓是没有的，没有内部螺栓，我这个拉杆只能承受这个拉力。那这个时候呢，我们要做详细的模拟。还有一个第四点，就是说 我们想要了解这个拉杆他到底是受压还是受拉。为什么这么说呢？因为有时候我们这两组呃上下的这个端板，他在我们内部的 这两组波纹管，它不仅仅是横向运动，它还有可能发生弯曲，那这个时候我们的拉杆有可能会出现某几根拉杆是受拉的，某几根拉杆是受压的，也就说上下端板它发生了一个相对的一个弯曲 运动的时候，那这个时候呢，我们需要用详细的模拟方法，因为这个时候我们有的拉杆在受压的时候，受压的时候我们还要考虑 这个拉杆他到底能不能受得了这个压，因为我们在学呃这个材料力学的时候了解过这种 啊，细长杆的话，他受压有可能湿稳，所以说我们要做这个压压杆湿稳的一个计算。那在这种情况下呢，我们就会 会用这种详细的一个模拟方法。那你压杆儿湿稳的话，你可以通过我们试一下这个软件算出来的这个拉杆儿受到的一个压力，用这个压力来算这个呃拉杆儿他会不会发生湿吻的现象。 好，现在这个视频呢，就给大家已经啊讲清楚了，在哪些情况下，我们做一个比较 详细的一个魔力，在什么情况下做这种简单的魔力。那我们下一个视频再见，拜拜。

进行结构有限员分析，需要查看分析结果。应力应变，现在我们介绍应力和应变的力学含义。 理解应力和应变。一根钢棒承受轴向拉力， 内力切开横截面查看内力 切开横截面查看内力， 内力等于外力。 应力是用来描述内力分布的物理量。应力等于力除以面积，单位为牛顿除以平方米，单位为棒除以平方英寸，牛顿除以平方米等于 pa。 法相应例也称为正应例。注意，这个正不表示正负 法项应例读作 sig 吗？ 假设钢棒的使用硬力等于两百五十兆帕，钢棒直径为二十毫米， 计算可以得到钢镚的许用载合为七十九千纽。 拉伸应力， 压缩应力，拉伸应力规定为正值，压缩应力规定为负值。 现在看一下梁寿湾的硬力分布， 一侧为拉硬力，另一侧为压硬力。 应变是用来描述变形分布的物理量。 钢棒原长为 l， 拉伸变形量为 data l 法相应变等于变形量，除以圆长，读作 absalong。 应力应变曲线图 拉伸实验，应力应变关系， 弹性阶段 应力应变关系符合虎客定律，意为阳式磨凉塑性阶段。 钢镚外部承受简历，钢镚内部也会产生简历， 比如在螺栓连接场景就会产生简历。 平均切向硬利等于简历除以面积， 切向硬力，产生切向硬变。 切向应力应变关系也符合虎客定律。 g 为剪切磨梁一点的应力状态。 法相应例和切相应例。 斜截面上既存在法相应例，也存在切相应例。 二维问题的应力状态，三维问题的应力状态， 扭转和弯曲。

进行软件操作一下，首先另单元类型， 翘单元三尾的，翘单元只有四节点的和八节点的，幺八一单元和幺八，呃，二八一单元我采用中间节点的带中间节点的二八一单元， ok， 这选项弯曲加宝马都考虑， ok， 往下看材料，这我们是钢材的长线磨料，二一四方拨送比零点三， ok， 然后我们这个洁面 翘，我们它的厚度十毫米， ok， 还有就是往下建模，我们要创建这个相应的这个椭圆，建立个坐标系，创建这个当前的活动坐标系，要改成我们要创建一个坐标系， 当前合作坐标系，他是直角坐标系，我们要先创建一个在工作平面这地方创建一个局部坐标系， 哎，在工作平面打开看一下，就在这圆点创建一个局部的坐标系，在工作平面这里，然后呢坐标系的类型呢？他是标号呢，都是从十一开始的，十一十二往上边这个柱坐标，然后坐标的他笔直，刚才说的是短轴与长轴， 我们这个是三百，比他六百零点五， ok， 然后我们在在这个切换工作平面，切换到这个我们的十亿重要系 十一最白系， ok， 然后呢建立创建这个观音点，在当前的活动最白系，我们见第一个点，他的这个是长这个半径六百，角度是零度， oplay 好不来这一点就好了。第二点呢，我们人也是六百， 半年都是常州的，大家注意半年都是常州的，然后这个角度是九十度， ok， 你看这里建好了，建好之后，然后我们 这个在这个地方还建议一个点建三个人，然后你你在这里，然后我们创建这个县， 如果直线的话直接连起来，所以说我们要在这个当前的活动作标系下，当前是椭圆坐标系，一和二连起来就是这样一个椭圆线，这样圆弧线，然后呢我们要绕着这个轴 旋转这个 operate， 那这个轴看一下，这个首先失去线，然后呢？ ok， 然后往下看，这里十取两个关键点，十取二和三， ok， 然后呢我旋转，刚才说了，我是不是见上面见这个 四分之一的一个模型啊？旋转九十度， ok， 嗯，现在我们就把这个旋转这个模型就建好了， 这几盒几盒就好了。然后花红网格，麦西，麦西里面，麦西里面有这个尺，尺寸我设成整体尺寸是二十毫米一个， ok， 然后我这个麦普 使用映射网格，这个 mace， ok， 哎，这画好了，来注意看一下，这个，我们单元呢，你看内表面，他的翘的这个内表面是紫，这个蓝色，而外表面呢，他是红色。对，我们这个翘是压的时候，大家注意啊，他的内压，我们一般这个是紫色的。 我说以后把翘的法像改变一下，在这里莫定 rpry， 这，这个 在这个修改，这里的翘的啊，这个更改，更改翘的这个发像 来 pickpo， 再来 p 完之后再来 repot， 你看这个，这个地方我们就改了，这个蓝色呢，正好是外表面，它是外压，紫色呢是内表面下内压，然后我现在目前我要加这个，然后我加一下，试看一下 这个 lod 私家载和 opply 在结构，在私家压力，在单元上，在单元 上施加压力 pk 波，然后展露的 k 是一，我们压力是两招帕， ok， 你看一下，我们再把它 看一下，你看这里外面没有，里面才有这个压力标志，然后我们把把它显示成箭头的方式，申博，申博里面有一个这个压力，然后这个箭头， ok， 然后把这个网络关掉看一下。现在目前呢，你看正好我的压力啊，加在这个内表面的，加内表面，所以说我们这个紫色的正好是压内压的，然后呢蓝色呢？是外压。 加完之后我们还加约束啊，算之前加约束，我们再看一下，把这个线号打开看一下， 我们看一下怎么加约束呢？甘肃加对称约束，或者加这个垂直线的约束，我是加垂直线的约束，是加约束在线上对我们线三垂直线的约束，把这个工作平面关掉，它 对工作平面关掉，它不显示垂直于这这线的，这正好是 y 方向的约束， y 方向是要 y 方向的， ok， 看，再加上，然后呢这个线，这条线呢就垂直于线的约束的，正是 x 方因素， 加上我们还有一条线，还有这线二线，这个线线一。 另外一个视图来看，这个视图线一线一呢，是垂直于这个，嗯，线的约束呢是上是 z 方向的约束， 你放下， ok， 好，现在我们我把这个三条线的约束就接好了，现在就可以计算了。 我把这个毛线存一存一个模型，存上算之前存一个模型，这个是叫做 d s 七点三，再和撕胶好的最模型。 ok， 我刚才我说了，我把这个求解一下，刚才说的是这个，说的是薄膜，这个地方主要是薄膜要弯曲的结果，我现在把这个结果求解一下， 求解， ok， 哎，就完了，然后呢？看后处理， 看好这里，看好这里读最后一步，纳斯特，然后呢？看他各项盈利有第一，第一组盈利， ok， 你看这出来了，然后呢？第二组盈利，三项盈利都能看出来结果，三项盈利， 那他的分布，结果他是很均匀的，看见没有？分布很均匀，他的分布很均匀，那说什么？这个结果，然后看这看，记住一点，然后呢？方向呢？哎，这个也分布很均匀，我们看方向，主这个 vector 方向，我们这个音力，主音的方向，嗯，主音的方向，那， ok， 现在我们就可以看出方向，我们看可以看出来，放大可以看到他的各个方向，这是第一， 黑色的是第一，这个紫色，紫色的是第二，蓝色的是第三。注意力啊，可我们可以看出来方向，还有我们顶部的方向啊，这是我们这个结果。刚才我说了，如果，如果我把这个模型重新调出来， 我先交出来，如果我采用这个只考虑薄膜的，薄膜的，我也在这里显示做一下，如果我只考虑薄膜盈利，只考虑薄膜盈利， ok， 然后我这个，然后，然后我再算一下，其他纹模型就做好的， 变成墙角好了，我再算一下， ok， 也能算，但我们看一下结果，我们看第一组原理第一组原理，看第一组原理， ok， 走最后一步， 走最后一步， last 第一注意力，看一下，你看这个结果啊，他的分布啊，很不规则，很不规律，你看这下面最大的 看见没有？最大的在这里一百七十六，然后呢？这个最小的也在这里，他的分布啊，他是有问题的。这个地方，所以说只我们只考虑薄膜刚度啊，他算点问题，我们把模型调出来，我们必须采用这个 伯母家刚入的这个结果，伯母家刚入的这个结果，那我刚才算重新又算了一遍，然后呢？看他的第一组的利润，哎，这个第一组的利润，纳斯特， 再看他最低主页，哎，这个你看这个分布了就，就是合理的，你剪一剪呢，也纹的比较好的。

可以了啊，去做就可以了。好，这是这是平面的状态，一个标准的图形，标准的图形啊，就是以后呢，我们踢到平面的状态 就是这样一个图，这叫用力状态图，我们刚才给出了这个正方向了啊，给这个这个正方向了。好，然后呢我们这个做什么呢？我们的任务就是除了 就是目前是 c m s c m y 套死套外，是已知的啊，比如说呢，咱们弯曲的时候，横界面上的硬的都是已知的，然后需要求什么呢？求其他的 面上哪些面？我们前面给大家讲了，就是要找其实目的，找找那个硬的 机制，正的机制和清理机制。那么你比如说屏幕这对面没有硬的，这已经就是主平面了，这就是主平面了，我们是不是要找 你与他垂直的另外两对面？那大家想一下啊，三个面是垂直的，这个面确定了，如果我另外一个货单和他垂直的这个方位找到了，那么第三个面肯定也就知道， 对吧？因此咱们现在只需要找什么呢？与屏幕垂直的这个方向，与屏幕垂直这个方向啊？我们比如说就这个斜截面，这个面上的正盈利和轻盈就可以， 是吧？但是我们可能一下找不到他的机值，我们先找任意的面上， 我先与这个天锤方向任一个角度上的这个面的正立可亲，然后就找到这个面和阿尔法的关系了，找到这个关系以后， 然后我们再找机制就行了，咱们思路呢，就这样一个思路啊，就这样一个思路。好，那么下面呢，我们就来进行分析，咱们分析的方法上，我们是有两种分析方法啊，就是我们找任意的斜接面上的正盈利和牵引力 有两个方法，一个就是解析法，解析法还有一个呢，叫几何法，或者叫图解法，或者叫做应力元法啊，这两个方法实则是一样 样的，就一个是用解析的方法，就跟咱们那个像林立学，咱们那个讲那个，比如说平面汇交利息，我们是不是有解析的方法？也有几何法？就这个，呃，利多边形法则是吧？利多边形法则，但是我们是也可以用利多边形，是不可以求合理， 对吧？或者我们用解气的方法投影是不是也可以求合力？跟这个类似是一样的，跟这个是相似的。那么现在呢，就是我们 求任斜界面上的正力和轻力，也可以用两种方法，这两种方法都重要啊，咱们都分别介绍。好，下面呢咱们看 第一种方法啊，解戏法，解戏法。好，我们的思路是这样的，这不这个六面体吗？这个六面，这个六面体是从一个杆当中 取出来的，这个杆是平衡的，这个绿面体也得平衡。然后我现在呢，我不是求模要求某一个斜截面吗？我揭开，揭开以后就出现这个三角块，那么这个三角块呢？ 他也应该是平衡的，对吧？应该是平衡的，我们就画受力图列平方程就行了。好，那我们看这个平面图啊，我们所画出来这个就是与我们黑板垂直的 与黑板垂直的这么一个面啊，这么一个面。然后呢角度阿尔法是任意的，就是与我们的，比如说与我们的 x 面相差阿尔法相差阿尔法， 那么现在就说已知条件是谁呢？ c 格玛尔法， c 格玛 y， 呃， c 格玛 s， c 格玛 y， 还有 to x， toy， 然后阿尔法我任意给另一个斜接面，然后求什么呢？这个斜接面上的正盈利和切盈利，咱们这个在轴向拉压和扭转的时候都给大家讲过，只不过这个用状态简单一些。 这里规定一下阿尔法的正符号啊，阿尔法正好我们这么规定，从 x 面 外法线方向这个面的名称，看右图啊，从 s 面我们逆时针转到我们这个所分析的这个面的外法线方， 如果是逆时针就规定为正，顺着为负，所以我给出了这个 a 法，是一个正的啊，我给出这 a 法之后，你看这个面的外法线方向是这样， 对吧？从 x 逆时针转到我们这个外法线方向，我们一般是看这个锐角 啊，看锐角，那你说如果我把上面这一部分啊作为一个研究对象的话，这也可以看的是他的外法线方向啊，那我从 x 面，是吧，我可以这么转， 那这就是顺时针了，那么这个角度啊，这个角度也可以啊，你这个角度和这个角度他是有一个关系的呀，是吧，那么这就是正的了啊，那么这个，呃， 你，但是我们用锐角计算不是更方便吗？是吧？用锐角计算呢，我们更方便一些啊，好，大家明白了吧，所以说呢，这是这个规定啊，然后咱们就做什么工作呢啊，我们就求下这个斜接面上的正盈利和， 那我们就这样用用用用，用一个洁面切开，切开以后把这个三角块取出来，就是下图，但是这个图呢， 还是硬力表示的，这也叫硬力状态图？就硬力状态图，咱们是让咱们这个彩礼当中取六面体，你像有些结构呢？他不见得就是你这个单元体，不一定非得是六面体，只说我们财力学，我们是用的六面体啊， 比如说像这个水工结构当中啊，水工结构当中那个大坝，他就不是取六媒体，他是取这种三角块啊，取三角块就是他画上网格，画上网格啊，取三角块 啊这样的分析啊，所以说只要上面是用应力表示的，就叫应力状态。好，那么我们列方程哈，一定是列力的平方程，你只有力才能说平衡，你不能说应力平衡， 是吧？所以这个概念要注意你所以说这个是应力状态，咱们要把他的受力图画出来，然后针对受力图才能列平方程啊，才列平方程。好，我们看一下如何得到他的 受力图啊？咱们这么来做啊，我们的单元体都是微小的啊，那么我切开以后，你看我切开这个斜斜截面啊，你看这个斜截面，这是不是有一个面， 这个距离是很微小的，是吧？每个距离都是很微小，那你说这个面的面积是不是也属于微小的面积，是吧？我们现在就要求这个面上的正厘， 还有这个面上的切啊，我们就求这两个硬力，是吧？求这两个硬力，那么我们要换算成受力图， 我们刚刚不是讲了吗，这个面应该是很微小，所以这个面上的正盈力都认为是均匀的，每一点都是相等的，这个面上的清理每一点也认为是 相等的，那么既然是均匀的，我用这个正盈力乘上这个面的面积，是不是就是这个法线方向的力， 我再用其中一个牵引力，他不是也是均匀的吗？再乘上这个面的面积，是不是就这个面上的牵引力，对吧？这样就得到受力图了，每个面都这么做啊，好，那么现在我们就看啊，假设这个斜接面的面积是 da， 那么左边这个面的面积就是 d a 乘上 cosine 阿尔法，是吧？下面这个面积就是 d a 乘上赛尔法，对吧？然后用每个面上的两个硬力乘上相应的面积，就是 这个面所受到的力，所以说呢，这个三角块上所受到的力就跟什么呢？斜面上，斜斜面上，那么就是用 sigma 法乘上 d a， 就是发现方向力好，切线就是掏阿尔法，乘上谁呢？ da 对吧？左边截面这个方是不是也有力？这个力等于谁？等于 c 个吗？ x 乘上这个面的面积， 这面的面积不是 d a 口省二方，然后这个方向这不也有一个力，这个力就是掏 x， 再乘上这个面的面积就是 d a 口写阿尔法下这个面也有两个例法项的，就是 c 格曼 y 乘上这个面的面， 这个面的面积不是是用 d a 投影过来塞尔法吗？水平方向也有一个力，那就是掏 y 乘上这个面的面积，这个面的面积就是 d a 乘上塞尔法，这才叫受力 啊，这才叫受力图。好，那么现在呢，我就把这个受力图我们就换算过来了啊，换算，我就是这个受力图就这么来的，每一个面上他的力都是用那个硬力成了一个面积， 那么我们下面就可以根据这个图呢列平方程了，我们不是讲了吗？ c 个吗？ x 是已知的是吧？ c 个吗？ y 也是已知的， to x t y 都是已知的，对吧？那么阿尔法是我们任意给 的一个角度，那现在谁是未知的呢？就是 sigma alpha 和 top alpha 是未知的，只有两个未知量 是吧？二法当成变量，那么我们把这个呢，当成一个平面的汇交利息，因为这个小三角块体积很小啊，当成一个点，那么汇交利息可以列两个投影方程， 我们一般习惯列一个水平方向投影方程和外方向投影方程，但是如果列这两个方程的话， 会存在一个什么问题呢？你这个 c 马尔法和掏尔法在这两个轴上都有投影，我们需要连理方程，所以我们取一个合理的两个投影轴，取哪两个轴更合理呢？ 沿着斜阶面的发线方向投影，列个投影方程，沿着斜阶面的切线方向列一个投影方程， 这样的话呢，我们两个方程当中就分别只包含了 sigma， 阿尔法和唐尔法两个方程不需要连力了 啊，两方不需要连力了，然后咱们就一个方向解一个未知数就解出来了啊，就这么一个思路上，这里回到零里学了啊。好比如投影，我们把所有的力啊，这个受力图向 n 方向投影带入和一个等于零， 所以你必须针对右边这个图，投影不能跟你左边啊，是吧？好，那么投影的话，我们先看斜截面，斜截面 只有 c 格码，阿尔法 d a， 对吧？像 n 方向投影吗？那么这个套尔法乘上 d a 就没有了，就没有了啊，然后再看左截面啊，左截面有一个 c 格码， x 乘上 d a 乘上 cosin 阿尔法，是不是在乘上一个赛于阿尔法，就是向 n 方向的投影，投影的方向呢，与我们的正方向相反，减去还有这个左截面竖方向的力，那就加上 to x 乘上 d a 乘上口省二法，这是这个力，然后再向 n 方向投影，那就乘上一个什么呢？塞啊，刚才这个是口省啊，这个是口省二法。好，这是一个塞尔法啊， 好，那么下面这个面上也有两个力，是吧？也有两个力啊，呃，有谁呢？有 c gm y 乘上 d a 塞尔法，对吧？再唱一个，塞尔法就是向恩发上投影啊，然后呢，还有水平方向力，那么加上掏掏外 d a c 阿尔法，再乘上口 c 阿尔法，平衡的话，是不是应该等于零啊？这就第一个方程，然后第二个方程像掏方向投影一样一样的啊，所以我就简单说一下，这上就理论学的知识了，是吧？好，就得到了我们这两个方程了 啊，就这么来的啊，好，其中呢，右边为零，左边这个每一项都有一个 d a 可以给他消 掉啊，下面是一样的，咱们看上面这个式子啊，那么你看，然后呢？把这个，你看这一项里头是不是有一个 cosine alpha 赛尔法， 是吧，而且我们要注意的啊，掏 s 和掏外的大小是相等的，下边看这个这一项，这一项是不是也有一个三元二法扣三二法，你把掏哎掏 s 和掏外提取出来，因为相等啊，这式子当中是不是就有一个二倍的 二倍的塞尔阿尔法乘上扣塞尔尔法，那么这一项不就是塞尔尔尔法 是吧？三幺二啊，也就利用这个三角，呃，这个函数关系啊，那么另外这个地方，我们也这个地方，我们也用三角 关系整理一下，下边也是一样的啊，整理以后啊，我们就得出来了，下边这两个是这个二阿尔法，就这么来的，我们根据三角函数关系啊，得出来，这里头有一个参数是二阿尔法 啊，是二二法。好，这个就是任意的斜接面上的正力和轻，那么我们只要给你一个角度，比如说我给他角度三十度，我带进来是不就求出了三十度方向的正力和什么呢？轻， 对吧？那么我们也可以求积值，求积值。这个我留一个问题给大家啊，比如我求正盈利的积值，正盈利的积值不就我们的主盈利吗？ 而且前面咱们说了，这个主平面上气力是为零的，你们下去这样来做啊， 求一下这个正盈利的极值。怎么求正盈利的极值呢？那就是对我们的这个第一个式子，对阿尔法求解岛就是 d c 个吗？阿尔法除上一个 d 阿尔法， 然后呢？令他等于零，是不就找到那个机制点了，把这个机制点带到第二个方程里头去， 那就是说掏阿尔法零一定是等于零的，这就说明 sigma 阿尔法取得机值的时候，掏阿尔法一定是为零，也就证明了我们前面所说的啊，当正义取得 机智的时候，那个面一定没有轻易。这个咱们下去证明啊，简单的一个，这个机，这个威风关系啊，这个我们就不再多说了，但反过来啊，正轻易取得机智的时候，正力可不一定威力。所以你们这个这个问题留到下面咱们去证明啊。

管道阴历分析当然是对管道中的阴历进行分析。然而，如果我们问要分析什么，很多人可能会一时说不出个所以然来。 在二十世纪五六十年代，当工程师开始分析管道系统时，他们只考虑一件事，计算由于热胀引起的阴历。 换句话说，他们只叫和了管道布局，以确定管道系统是否具有足够的柔性，能够吸引由温度变化引起的热胀。 这种分析被称为管道柔性分析。随着技术的进步，管道阴历分析后来涵盖了比仅仅叫和管道柔性要多得多的内容。然而，如 近许多工程师仍然将管道硬力分析称为柔性分析。这些术语上的细微混淆并不重要， 但将柔性视为管道阴历分析唯一的考虑因素。这种概念可能会导致昂贵且不安全的哑标准设计。 例如，许多工程师倾向于认为在管道中提供额外的柔性是一种安全并保守的做法。实际上呢，额外的柔性不仅增加了材料成本和压损， 还是管道容易受到震动的影响，而震动是运行中管道最大的问题领域。自一九五五年阿斯米 b 三十一点一管道 规范发布以来，由于管道柔性不足而导致的故障已经变得非常少了。如今，大多数故障是由震动、热弯曲如变以及柔性无关的 热疲劳、水积、气垂、膨胀结等等问题引起的。这些情况应该作为我们设计管道系统更需要关注的课题。 我们来看一张图片，这张图片呢，是立了将工艺戒指从储罐输送到工艺装置的管道布置。 首先，我们必须处理储罐翘体由于重量进水压力引起的管嘴位移和转动。这种与温度无关的位移和转动将对年 的管道产生重大的影响。此外，储罐的管嘴连接并非刚性连接，必须估算它的柔性，并将其包含在阴历分析中。 然后在计算连接处的管道推力和力距之后，需要评估是否满足管嘴受力要求。 这种类似的情况很多，通常管嘴柔性并不属于管道柔性的范围，但在管道阴历分析中需要考虑。 接下来我们要关注的是法兰和法门，他们能够在管道的力和力锯作用下保持密封吗？法门能够在管道的力和力锯作用下正常运行吗？ 即使管道本身足够强大，可以承受相同的例和例句，但法兰和法门却不一定都需要教和 我们知道。支架的摩擦也可能对管道的位移和受力产生显著的影响。还有，设备的管嘴需要考虑摩擦的效应。 除了平均管道温度以外，由于戒指分层流动或低温流体的泄漏，管道横截面可能存在温度梯度。 即使是太阳照射在未绝缘的管道上的辐射能也会导致这种温度差异。那这些温度差异会让管道局部发生弯曲的现象，这 这种弯曲现象可能会在管道中造成严重问题，也需要我们考虑。对于连接到转动设备如泵的管道，必须保持管嘴窄和在制造商允许的范围之内，以防止设备过度震动、磨损和过热。 连接到转动设备的管道还需要考虑潜在的水机脉动和其他动载和产生的影响。在某些情况下，我们还必须选择和放置适当的弹簧支调架，以确保在所有运行条件下管道可以得到适当的支撑。 在与容器连接的地方，阴历分区必须包含管嘴连接处的柔性和位移。在计算管嘴连 接触管道的力和力距之后，必须评估容器管嘴的局部阴历是否可以接受。还有，设计管道系统时，当结构位于地震或者有风区域时，还必须考虑地震和风载合 管道。阴历分析的目的可以总结为两个宽泛的类别，第一，确保结构的完整性。这涉及到计算由于管道受到外界所有的窄核而在管道中产生的阴历。 采取必要的措施以保持阴历在规范允许的范围以内。这种规范阴历教核是最基本的保证，以确保管道不会因断裂或开裂而发生故障。 第二呢，保持系统的可操作性。管道本身可以非常强大，但由于连接设备的问题，系统可能无法正常的运行，如法兰泄漏 阀门卡制容器管嘴中的高音力，以及对转动设备的过大管道窄和等等。 维持系统可操作性所需的阴历分析工作通常要比确保结构完整性所需的工作多得多。讲泛泛一点，这主要是因为不同专业的工程师之间缺乏协调。怎么说？例如， 转动设备制造商主要基于轴的重量和扭距来设计非压力部件，如支支撑和底座板。然后他们规 规定了该设计的允许管道窄和忽略了实际存在必须要设备管嘴承受的一些管道窄和 他们提供的允许载合通常都太小了，不切实际。但不幸的是，这些允许值往往不受挑战， 主要是因为整个行业没有足够的要求让制造商生产能够抵抗额外管道宰割的这这种设备。如果越来越多的工程师要求额外的转动设备强度或让那些生产强大设备的制造商获利更多的话， 最终可能会达到最佳解决方案。但在此之前呢？我们管道阴历工程师必须准备多余三倍的时间来进行转动设备连接的管道 系统的阴历分析。我相信做管道阴历分析的工程师对这一点了解的是非常清楚的，对不对？我是梁有海，咱们下期视频再见。

will deform by bending this generates internal stresses which can be represented by a sheer force acting in the vertical direction and a bending moment the shear force is the resultant of vertical shear stresses which act parallel to the cross section and the bending moment is the resultant of normal stresses called bending stresses which act perpendicular to the cross section it's important to have a good understanding of these stresses because any design or analysis of a beam will involve calculating them let's look at bending stresses first to keep things simple we'll consider a case of pure bending a section of a beam is said to be in a state of pure bending when the sheer force along it is equal to zero and so there is a constant bending moment along its length like there is for this beam loaded by two moments we also have a case of pure bending over the middle section of this beam where the bending moment is constant let's look at how a beam deflects when it has a constant bending moment along its length if we imagine the beam as a collection of very small fibers as the beam deflects the fibers at the top of the beam get shorter meaning that they are in compression and those at the bottom of the beam get longer so they are intention somewhere between the top and the bottom of the cross section there will be a surface containing fibers which stay the exact same length this is called the neutral surface it passes through the centroid of the cross section when looking at the beam in two dimensions we refer to it as the neutral axis let's try and quantify the bending stresses that develop within the beam to resist these applied moments first， let's calculate the strains in the beam this can be done quite easily just by considering the geometry of the deformation let's watch how a fiber at the neutral axis between points a and b and a fiber between points c and d located at a distance y from the neutral axis to form since this is a case of pure bending， we can see that the fibers bend into a perfectly circular arc， we'll call the center of the circle o before any deformation the fibers are all the same length after the deformation formation the length of the neutral axis has stayed the same， but the length of the fiber between points c and d has increased if theta is the angle of the arc and r is the radius of the arc to the neutral axis we can calculate the length of the arc between a and b like this， and we can calculate the length of the arc between c and d in the same way strain is defined as the change in length divided by the original length， and so we can derive an equation for bending strain at any distance y from the neutral axis， we define the distance y as being positive downwards and so this equation will give us a positive strength for the bottom of the cross section which is intention sometimes you'll see this equation written with a minus sign， but that's because why was defined as being positive upwards if we assume that stresses remain within the elastic region of the stress strain curve， we can then apply hook's law for uniaxial stress to calculate the bending stresses this gives us the equation for bending stress as a function of the radius of curvature are of the deformation， but what we're really interested in is how the bending moment m affects the bending stress if we make an imaginary cut through the beam， we can expose the internal bending stresses represented here as a few discrete forces the resultant moment of these internal forces must be equal to the the bending moment m， and so we can calculate m by integration like this now we can plug in the equation for bending stress， we just arrived when rearranged into this form we can notice that the integral on the right is the definition of the area moment of inertia this parameter which i've covered in detail in a separate video defines the resistance of a cross section to bending due to its shape and is denoted using the letter eye， we can combine this equation for the bending moment with the bending stress equation to obtain what is known as the flexture formula so what does it tell us bending stress increases linearly as the bending moment in the distance from the neutral axis increase and it decreases as the area moment of inertia creases the maximum stress occurs at the fibers furthest from the neutral axis the term i over y max depends only on the geometry of the cross section and so it is called the section modulus and is denoted using the letter s you will often see the section modulus listed for a range of common beam cross sections in reference texts the i beam is a commonly used cross section because it has a large area moment of inertia， which results in lower stresses here's how the bending stresses are distributed over an i beam cross section they are zero at the neutral axis and reach a maximum at the outside surfaces of the flanges for a t section the neutral axis is shift upwards and so the bending stress distribution looks like this so we've established how to calculate the bending stresses which are normal stresses for a case of pure bending most of the time we won't have pure bending is there will also be a shear force acting on the beam cross section like the beam we saw at the start of the video it turns out that the presence of a sheer force doesn't normally significantly affect the bending stresses and so luckily we can consider the flexture formula we derived earlier for pure bending to be valid for a more general case of bending the sheer force v is the resultant of sheer stresses which act vertically parallel to the cross section we denote the sheer stresses using the greek letter town to maintain equilibrium these vertical shear stresses have complementary horizontal sheer stresses which act between horizontal layers of the beam one way to visualize these horizontal stresses is to consider a beam made up of several planks of wood when a load is applied there is a tendency for the planks to slide relative to one another now let's glue the planks together when the load is applied the planks cannot slide and so horizontal stresses develop between them if these sheer stresses are larger than the sheer strength of the glue bond the glue will fade these horizontal shear stresses don't exist if we apply a moment instead of a force because that gives us a state of pure bending and so there is no tendency for the planks to slide relative to one another the presence of these horizontal shear stresses explains why wooden beams sometimes fail by splitting longitudinally this failure usually occurs close to the neutral axis for reasons， which will soon be obvious so how can we calculate the sheer stresses？ we can calculate the average sheer stress acting on the cross section as the sheer force v divided by the cross sectional area， but the sheer stresses aren't distributed uniformly across the beam cross section the sheer stress has to be at the free surfaces at the top and bottom of the beam， so the average shear stress isn't very useful since it doesn't tell us the maximum shear stress instead， we can use this equation to calculate the sheer stresses acting on the cross section i won't cover the derivation of the equation here， but it's based on considering equilibrium of stresses acting on a small element within the beam the equation assumes that the shear stress is constant across the width b of the cross section so tow is a function of the distance along the beam x and the distance above the neutral axis y v is the sheer force acting on the cross section which varies with the distance along the beam b is the width of the cross section vary with the distance y from the neutral axis， but in this case the cross section is rectangular， so b is constant i is the area moment of inertia， which is a constant value calculated based on the shape of the cross section n q is the first moment of area for the portion of the cross section above， the location we want to calculate the sheer stress for so it varies with the distance y above or below the neutral axis it is equal to the product of the area above， the location of interest and the distance between the centroid of that area and the neutral axis if the location of interest is below the neutral axis we consider the area below the axis instead of the area above it to calculate the first moment of area at this line， which is at a distance y from the neutral axis we multiply the area of the blue rectangle above， the line by the distance from the neutral access to the centroid doing this calculation gives us an equation for q as a function of the distance y from the neutral axis for a rectangular cross section and so we can obtain an equation which describes how the sheer stress varies with distance from the neutral axis the y term is squared and so the sheer stress varies parabolically over the height of the cross section with the maximum sheer stress occurring at the neutral axis this is opposite to the bending stress， which is zero at the neutral axis and explains why the horizontal sheer failure of a wooden beam we saw earlier occurs close to the neutral axis by setting y to 0 in this equation， we obtain an equation for the maximum shear stress in rectangular cross sections it is equal to 1.5 times that average shear stress across the entire cross section the derivation of this equation for shear stress makes a few assumptions so we need to be careful with how we apply it first it assumes that the sheer stresses are constant across the width of the cross section for rectangular cross sections this is a reasonable assumption if the rectangle is thin， but for cross sections like this one the sheer stresses can vary significantly over the width and so in these cases the equation can can really only give us the average sheer stress across the width of the cross section it can't tell us what the maximum sheer stress will be another assumption this equation makes is that the sheer stresses are aligned with the y axis sheer stresses act tengentially at a free surface so for a circular cross section for example we can't strictly use this equation to get the distribution of sheer stresses across the height of the cross section， but we can still use it to estimate the sheer stresses at the neutral axis because the sheer stresses there are aligned with the y axis the equation for sheer stress at the neutral axis in a circular cross section is similar to the equation for a rectangular section where we have the average shear stress v over a multiplied by a constant the constant is four over three for a circular cross section and three over two for a rectangular one we can also use the sheer stress equation for thin walled sections like this eye beam although things are a bit more complicated because the vertical sheer stresses at the surface is shown in red must be zero and because the flanges are very wide the vertical shear stress in the flanges is very small this means that the vertical sheer stress is distributed like this the web mostly carries the sheer force and the flanges mostly carry the bending moment as we saw earlier you can see that the sheer stresses are distributed quite evenly over the height of the web this is because the flanges contribute significantly to the first moment of area q， when calculating the sheer stresses in the web， but they don't carry much of the vertical shear force since the web is then the sheer stresses are also distributed evenly across its width because of this we can easily calculate the approximate shear stress in the web like this more detailed analysis reveals that there are sheer stresses in the flanges， but they are acting mainly in the horizontal direction the horizontal stresses on both sides of the flanges cancel each other out so the net shear force is still just a vertical force we can figure out the direction of the horizontal shear stresses based on the direction of the vertical shear stresses by imagining that the stresses are flowing through the cross section that's it for this review of bending and sheer stresses and beams if you enjoyed the video。

嗯，今天呢，跟大家分享一下这道题，图是原图是单元体，然后他的这个 x 方向的正应为五十， y 方向的正应为五十，牵印方向呢，三十 与发线 x 方夹角为二十四五度的结节面上，他的正应力是多少？那么这道题呢？首先这道题可以用两种方法，我先用第一种方法来解，第一个就是用公司了， 那么他就是等于二分之掏 x 减去掏 y， 然后上瘾的二倍二发，再加上掏 x 包，上瘾二倍二发。那么直接往里面带，带的时候呢，要注意他的正应你的方向，那么这个地方 x 方向四拉拉为正，就是五十七照趴，然后减去这个地方呢是压引力，压引力他是负的，就是五十除以二，然后三引二乘以，他是是四十五度，就乘以四十五度，再加上 这个地方呢三十。但是呢，我们要注意到他在这个地方的方向是这边，他是逆时针，逆时针的话为负，是加上三十乘以个扣上一二倍的四十五度。 所以说这个地方不难的算数，就是因为善意的这个二乘以四十五就是九十，那么这张是九十九除善于九十的问题，所以这个地方呢，算出来就是五十，那么这个地方呢，二倍二乘以个四十五是九十，括善于九十为零， 数数加下的一个零，最大可以等于五十张卡。这是第一种方法。第二种方法呢，我们用应力圆法，应力圆法呢，我们先减这个，这个轴是切那个正应率， 这地方呢是牵引这个地方呢圆点，然后我们看得到这地方是正应率，是正的五十。在这个地方还有一个方向呢，是负应，那个是这个方向的正应率为负的五十， 所以说还有一个点他一定是为零的，所以说他的应与圆呢，就是这个样子。那么这个时候我们观察阿尔法等于四十五度，他的方向四十五度，在应与圆里面他就 是二倍的关系，二倍的关系他就是九十度，九十度正好在这个地方，这个地方是正好是我们的区域，这地方的话这边他的直径就是一百，那么他的半径呢就是五十，那么这个地方就五十，五十， 所以说不能得出。从英语语言上我们一眼可以看出他的这个四十五度方向的正音切印力呢，他 a 呢就是等于五十。照好了，你学会了吗？谢谢大家。

首先我们管道应力分析要怎么进行下去呢？说起来你刚才说起来那么那么庞杂，对吧？哎，你不用担心这些，所有的呃，窄和加到管道上面，我们要保证管子的安，安全的话 我们还是千头万绪，我们还是会理出一个相应的一个头绪来，这个头绪是什么呢？就我们现在直观的能感受到的就是规范，对吧？我们做管道英雄分析，现在都按照规范来做， 都按照规范来做，那我们来看规范怎么做呢？规范他把我们管道受到的所有的载合，他分成三大类，直接给他分成三类，一类我们称为持续性载合，一类我们称为热胀载， 在何一类称为偶然在何？那我们来看所有的在何这么多，到底哪些是持续性在何？哪些是热战在何？哪些是偶然在何？ 这一点我们要弄清楚了，这点很关键，为什么呢？因为后面我们会针对这些窄和不同类型的窄和它产生的阴历做相应的一个分类。那首先来看持续性窄和，持续性窄和的话，它的特征它是 我们来看一下他的特征， 伴随结构的变形而不变化， 伴随结构的变形而不发生变化的这类载合我们称为持续性载合。 哎，突然看这句话的话，我们觉得很难理解，这什么意思呢？那我们举个简单的例子，举个简单例子，比如说这个地方我们有一根管子， 我们在管子的这一端或者说悬壁梁吧这边固定住，另外一端呢？我们加一个重物， 加一个重量加到这上面呢？我们知道在重量的作用下，这悬壁梁肯定会发生弯曲，就像这个虚线表示的这样会发生弯曲， 对吧？比如说我们加的重量加的是一百公斤，然后他在这个自由端发生的变形量又得，而他这么大，是不是？那 你会发现一个现象，就是我们这个一百公斤的重量加到悬臂梁上之后， 我们不动他，你会发现这一个选鼻梁他的弯曲就会一直保持现在这样的一个状态， 对不对？这个过程我们就称它为伴随结构的变形而不变化。什么不变化？本身的这一百公斤这个重量不变化， 你可能会说这不是会跟废话吗？对吧？确实是这样的，但是呢，有的载合他就不是这样的，有的载合我一百公斤加上去我们的这一个管子发生变形，在这个变形的过程中， 我们家的这一个载盒它会发生变化，待会我们就会说到这里载盒，那这个重量呢？你看我们 做到这一个悬臂梁上面，你的结构不论怎样变形，他本身这个重量本身的一个大小，他是不会发生变化的。 所以说这是这类持续性载合他的一个特征，他的车特征伴随结构的变形而不变化。大家可以想一想管子上面还有哪些载合属于这一类的 压力，对吧？压力的话，我们的压力在管子里面，他会把我们的管子拉长，对吧？有拉长的这个作用，也有把我们的管子往外面膨胀的这个作用。你的压力只要保持不变，我们的管子即使发生变形，他的压力还是那么大， 对不对？产生的推力还是那样大，他不会发生，不会发生改变，压力也是，当然其实还有其他很多很多内饰的载客。 然后我们再来看这类窄核他他的一个特点，他有什么特点？对我们的管道来来讲的话，这类窄核 其实对管子对管道系统造成的这种危害是非常严重的。为什么这么说呢？如果我们的管子的重量或者是其他的磁运载合过大的话，我们的管子会发生变形， 发生变形我们不管他的话，如果他过了超过了某个点，我们的管子会一直变形，一直变形，直到破坏，直到最后管子垮掉或者是断裂， 直到整个系统破坏掉，他还会照样的那样按照以那样大的一个载核一直在那作用，对吧？所以说这种磁运载和对管道系统造成的一个破坏是呃 v 很严重的。当然我们如何来保证这类管道这类仔和对我们的管道不会产生这种破坏了？那就是我们要达到一个 尽力平衡的一个状态，我们就可以解决这个问题。比如说我这管子上面加了很多磁性载合，呃，已经超过了我管子能承受的一个极限， 那么我加相应的一些支架，对吧？加相应的一些支架来承受你这个持续性载合，那这个时候达到一个精力平衡， 那这个时候我们的管道可能他就不会发生破坏了。当然如果我们这种平衡打破，我的仔和连你的支架都承受不住，那我们的管道依然还会破坏，对吧？这是持续性 载客他的一个特点。 这类载合呢？我们认为它是由力来驱动的， 由逆来驱动，呃，什么意思呢？就是说针对载核，他会满足一个，呃，很基本的一个定律，我们称为虎科定律。我不知道大家在大学的时候学这个材料力学或者是结构力学，应该是结构力学的时候， 嗯，应该有所了解。这个虎科定律呢，是什么意思呢？据说我们一个结构承受外载和的作用， 那么我的结构会发生变形，对不对？发生变形的变形量呈上我们这一个结构，它本身的一个弹性，我们称它为钢度，呈上这个钢度，变形量呈上钢度就等于外载合。如 如果我们这个外载和拆掉了，他就不会发生变形，当然就为零了，对不对？但是呢，钢度，钢度是整个结构本身的一个性质， 他本身的一个性质，我们称这个为虎克定律。其实我们认为，哎，管道受到的所有的这些外载和他都满足虎克定律，这是我们的一个基础，这是一个基础，然后我们才一步一步的往下走。 那这种持续载合呢？对管道造成的这个破坏主要表现为哪些呢？屈服、变形，对吧？脆性断裂 等等，这这这些方面，这些方面。接下来我们来看第二类窄核，第二类窄核我们称它为热胀窄核，这个热胀窄核呢， 他是怎么产生的呢？最主要是我们温度引起的，温度引起的，比如说我们一根管子在这个地方，我们这根管子呢， 给他扎起来，然后呢这儿我给他固定住，哎，这儿我给他固定住。这是一个 l 型的管子， 既然我们不考虑重量，也不考虑压力，我们只考虑这根管子现在是这个样子的， l 型的，然后我们把它温度升高或者是降低， 那这个时候我们管子就会伸长，对不对？热胀冷缩嘛？那我的管子要伸长的话， 我们先假设水平管子，先假设他的温度是常温，我们先不管他，我们只看数字管子，数字管子他要伸长， 伸长这个水平的管子给他挡住了，对不对？那挡住了怎么办呢？热胀冷缩是他本身的一个属性，他肯定要伸长的，那他就使劲推，使劲推我们的水平管子往下面推， 往下面推我们的管子，对吧？然后把我们的管子推的变形了，那要让我们的管子 发生这样的一个变形的话，这肯定会产生一个很大的一个推力，对不对？这个力我们就称它为热胀推力，这就是热胀推力的来源。也就说如果你这个温度上升了，我这管子就是一根自由的管子， 对吧？没有谁管着他，那你温度上升上升，他要伸长他就伸长，是不是？ 他要伸长他就伸长，没谁挡着他，在这个过程中他肯定也不会产生热胀腿里，对不对？好，那现在呢？我们这个管子要发生变形，你会发现 这树脂管子在热胀的过程中，其实我们的温度是确定的，比如说我就我这管子就从常温上升到一百度，上升到一百度呢？那我们知道这一段管子的长度他是确定的， 那温度我们也知道，到一百度，他的温差变化也是确定的。这两个边界条件确定了之后，你会发现这一段管子到底要生产多多少，也就说这个灯塔到底到底是 多大？这德尔塔到底是多大？其实我们是可以算出来的，对不对？我们是可以算出来的，大家回忆一下。 因此温度确定了，这一段管子它的生产量是确定的，生产量是确定的，那么在这个过程中你会发现这个热胀推裂啊，热胀推裂的产生，一开始的时候， 他要伸长我们水平管子挡着他，然后呢，他就使劲推我们的管子往下推，产生很大的一个热胀推力，当他一推，我们水平管子一变形，哎，这样一变形，慢慢的一变形， 那么他要伸长的这种诉求得到了满足，对吧？得到满足之后，你会发现他的推力 就会在这个过过程中慢慢的减小，慢慢的减小， 为什么这么说呢？因为当他的生产物完全得到满足的时候，当他生产量达到得，而他的时候，你会发现管子不动了，对吧？稳定下来了。 为什么管子不动了？因为我们的推力已经降到刚好，就说我们的推力刚好推不动我们管子了，热胀推力一开始把我们管子推着跑到后面我们的管子推不走了， 那你就会发现，这这个过程中我们在推力，他是肯定在减小的，是不是？好，现在我们不说那么多，你只要知道这个特点，你会发现哦，温度 会引发我们的管子产生热胀推力，然后这个热胀推力呢？可能一开始呢，他会很大，对吧？随着整个结构发生变形了，这个推力会慢慢的降下来，降下来，最后一直达到某一个稳定的一个推力值。 是不是？稳定的时候是什么时候？就是我们这个管子他要变形，他的变形量完全得到满足的时候就稳定下来了，哎，你会发现热胀推力，这是一个很有意思的，很有意思的一个载合，跟我们前面的一个啊磁性载合，他有很大的区别，对不对？ 此云载河呢，就是我那个力是不会发生变化的，你结构不论发生怎样的一个变形，他的大小始终是那么大。而热胀载河呢，他一开始可能会很大，然后随着结构发生变形呢， 他的这个大小就开始慢慢的变小，变小，变小，对不对？我们称这种窄核的特点为自限性，这就是我们所谓的自限性，他会伴随结构的一个啊变形 而减小，甚至是消失。当然消失的情况可能，嗯，比较少，最后可能都会留一点，只要有谁挡着他热胀，他最终肯定都会残留一些推理的，只不过到最后比较小的时候，他已经推不动跟他相关联的这个结构了而已， 对不对？好，这是我们的热胀载合，它呢，最主要是由位移驱动，但说这句话我感觉，呃 总是不是特别的贴切。位于驱动也确实是位于驱动，就是因为他要热胀吗？伸长吗？ 当然像另还有另外一种情况，还有另外一种情况，像我们的一个设备管口，设备管口因为热炸， 他的管口的位置要发生变化，对吧？发生变化，如果我们管子一开始连着这个设备管口了，设备一热胀，他管口跑到这来了，他会拖着我们的管子上去。当然在这个过程中呢，他在热胀的过程中，也会在管管道和我们的管嘴里面产生相应的一个热胀推力， 那当我们的变形最后得到满足的时候，这个推力呢，一开始可能会很大，后面也会慢慢的变小，所以说这是我们的一个热胀窄和它的一个特点， 具有自相性。然后热胀宰合呢，说跟我们的疲劳密切相关，这个后面我们会详细的解释为什么跟疲劳啊相关。 还有一个就是热胀窄和的大小跟管道的长度没有关系。哎，这一点我一定要提醒你，并不是说管子越长，他产生的热胀推力越大，不是这个样子的，因为待会我们会看到热胀窄和他的一个计算公式是怎样的，跟长度是没有关系的， 跟长度没有关系。然后热胀宰合呢？我们也认为他满足这个骨科定律。哎，我们来看热胀宰合怎么来算呢？ 在这 温差 对吧？这部分是温差，这个是什么？阿尔法现状系数对吧？然后呢， a 是我们这个管子或者是这个物体的一个横截面，横截面金属横截面面积 e 呢？弹性磨亮， e 是弹性磨亮，你会发现热胀推裂的大小跟我们的这个管子的一个长度 a 二 他是没有什么关系的，跟 l 没有什么关系。好，这就是我们的热胀宅和，接下来我们来看一下 啊。第三类，这个载合，我们称它为偶然载合，偶然载合呢，像我们的 风仔呀，学仔呀，地震仔和呀，这些仔和他不是持续发生的，他只是偶尔会发生，像风对不对？他不可能一年三百六十五天，一天二十四个小时， 每分钟都在吹，对吧？这种地方还是比较少的，所以说这个风呢，它可能是一阵一阵的，一会大，一会小，一会有，一会没有，所以说它的发生，它的发生是具有偶然性的。那风吹到我们的结构上面产生的这个窄核呢？类似于这样， 对吧？类似于这样，因为我们知道，嗯，随着这一个地表的一个嗯变形，对吧？高低不平，再加上我们这个设备立在地表上面的这个设备，这个风吹过来的话，它的风 的大小，风力的大小是会变化的，越靠近地表呢，他的风会越小，产生的这一个 推力风窄，他会越小，因为地表会有一些，比如说楼房啊，或者是其他什么设施呢，他会挡，会阻挡一部分， 然后越往上面的蜂仔呢？越往上面的蜂仔他会越来越大，会越来越大，然后直到可能达到某一个标高，某一个高度的时候，上面的蜂仔，那可能他就是比较均匀的，因为都是那么大的蜂了，这是蜂仔。 记住我们说的重点，它的产生是具有偶然性，然后呢包括地震载合，地震载合呢， 他也只是偶然发生的，地震载合，他可能一产生就是整个这个地在动 动一下，然后我们上面的这个设备，他下面因为他是突然的一个震动，突然的一个震动，我们的上上面的设备可能还来不及，当我们的这个地震产生的时候， 突然一个冲击波过来，突然一个冲击波过来，哎，他拉着我们的下面的这一部分，拉着我们地基的这一部分就跑了，对不对？拿着地基这部分就跑了， 然后上面可能这个结构上面他这一部分呢，他还没反应过来，他会被这个地震拖着跑， 对吧？那在这个过程中，我们的结构肯定会发生变形，发生变形肯定是有窄核让他产生的这种变形，是不是？所以说这个窄核我们称为地震窄核，还有像波浪窄核，道理都一样。 总的来说这些载合呢？他不是经常都有的，他的发生具有偶然性， 然后再来说这个载荷的特点，其实大家想一想这个载荷的特点，他会不会，比如说风仔会不会因为我 七级风吹过来，吹到你的这个塔上面，你的塔发生变形，然后我这个从这边吹过来的风就变小一点了，不会，对不对？他七级风就是七级风， 对吧？你即使变形了，他这个风力还是那么大，他不会因为你的设备发生变形，而他的大小发生变化，所以说他对我们的结构的作用呢？ 他也是有持续的这样的一个情况，对不对？他是持续作用的，所以说这类窄要分窄，地震学窄、波浪窄和 他们的特征都是持续作用，都是持续作用。我说的这个持续作用大家一定要分清楚啊，就说他的大小不会因为你结构发生变形，他的大小发生改变。 我们要把这个持续性载合跟我们的热胀载合要区别开来。热胀载合呢？是一开始可能很大， 导致你结构发生变形，在你结构发生变形的过程中，这个窄和慢慢的变小，本身慢慢的变小，对吧？我们称它为自相性，所以说他们俩有很本质的区别，一定要注意这一点。 好，接下来我们来看管道的主要的失效形式，其实我们管道最主要的失效形式不外乎就这几种，对吧？一个是破 破裂，破裂的话，比如说我们管子里面，他的压力过大的话，会往外面膨胀，导致我们的管道发生一个破裂，对吧？还有就是我们管道上面，嗯，可能重量太多， 哎，我们的支架没做合理，那这个是会产生垮塌，这也是管道的一种常见的失效形式。还有一种管道的失效形式呢？腐蚀， 因为我们知道工艺管道的话，里面走的这些戒指大多都是具具有腐蚀性的，是不是？那这些，嗯，久而久之会让我们的管子变薄，甚至会出现一些腐蚀坑，然后导致管子发生泄漏，或者是整个管道发生破坏。 那这种腐蚀破坏呢？最主要就说我们要怎么来解决它呢？那可能在材料的选择方面我们要 下一些功夫，对吧？你有腐蚀性的这种戒指在管子里面走，那我选管子材料的时候呢，我就选这种耐腐蚀的，耐腐蚀的材料，甚至呢我还留给管子的壁厚，留腐蚀余量等等。 还有一种管道的思想形式就是疲劳破坏。疲劳破坏呢？什么意思呢？ 呃，大家理解疲劳有一个简单的一个，呃，简单的一个例子，比如说你一根铁丝，你来回这样掰它，你可能来回几次铁丝就断了。这个破坏，其实它就是一个疲劳破坏， 就是我们的这个窄和正向，反向反复作用，反复作用，当你达到一定次数的时候，他就会发生破坏，我们称他为疲劳破坏，其实管道也会受到这种， 嗯，来回反复加载的这种载荷，大家想一想，什么载荷？ 热胀载合对不对？温度，因为我们的一个管道系统里面呢？呃，这个戒指的温度它是会发生变化的，因为我们开机的时候戒指进去了，温度上升了，我们关机的时候停了，对吧？ 那这个时候没戒指温度就下降了，那开机的时候温度上来热胀窄和正向作用 关机呢？反向作用对吧？正向反向开机关机可能，嗯，长年累月，久而久之他这个作用的次数多了，然后这个里面的热胀窄和又比较大的话，就有可能引发这种疲劳破坏。实际上现在我们的管道，呃，失效形式最长 见的，我感觉应该是疲劳，感觉应该是疲劳，因为前面像什么压压力啊，或者是其他的一些过载，就是持续性载合造成的这些破裂、垮塌，甚至是腐蚀。这些破坏的话，我们在设计的过程中早就考虑到了 我们破裂的问题吗？我们解决避后的问题对不对？避后做的足够厚，那我们再压力进去，他就不会把我们的管子给胀破， 是不是？那我们家的支架足够多，足够合理，那管道发生垮塌的情况也是比较少见的。 辅食的话，我们一开始在选择材料的时候做了非常正确的选择，那么辅食也是在我们的整个管道的设计寿命周期以内的话，我们是有足够的管子让他去辅食的，有足够的厚度让他腐蚀，是不是？这些情 况都是比较容易解决的？唯一的就是这个疲劳的问题，比如你会发现我们的管子这个弯头焊缝那裂了，那个山通那个地方裂了， 对吧？其实这些呢，可能一小部分因为压力啊，或者是疾病载合造成这种呃，过载 失效，其实大部分情况下都是因为疲劳，因为疲劳。当然除了这些啊，破失效形式呢？当然还有其他的一些失效形式，比如说我们的外力撞击让管子发生大变形，对吧？还有就是蹦法兰过窄 泵和法兰过载也会导致我们的管道呃发生失效，那像我们的设备管口，对吧？

今天呢，我们这一部分是针对管道阴历分析的一个基本理论，管道阴历分析基本理论呢？ 就像我刚才说到做动态分析，你要了解一些理论知识一样。嗯，这一部分的这个理论呢，当然没有大家想象的那么复杂，没有那么困难，只要大家明白这个道理， 后面对我们做管道的一个盈利分析是有非常大的帮助的。那我们来看， 首先我们要弄明白，就什么是管道盈利分析，什么是管道盈利分析，我们简单的来说吧，嗯，我们是在做管道里的盈利计算，我们的管道包含 各种各样的载合，包括像什么重力啊，哎，里面介质的重量啊，对吧？还有像什么丰载，地震载合、学载呀， 哎，以及还有我们温度产生的这种热胀窄核啊，压力产生的这种推力等等，所有的窄核综合在管道上面，然后呢，我们要保证这个管道它能够承受得住这些所有外窄核的作用， 所以说我们怎么来保证他能够承受这些外载合的作用呢？因力计算， 所以说我们做管道应力分析是做管道里面的应力计算，然后另外呢，呃，我们的管道系统，他肯定是 因为管道是做戒指传输用的吗？对不对？他肯定会从设备来，然后到设备去， 那么设备接到设备的地方肯定也会涉及到一个安全的问题，对不对？另外就是我们管子铺完了之后要给支架，对吧？那这个时候又涉及到支架的受力的一个分析，是不是？所以说 我们把这个管道里的应力计算，再往下面稍微细分一下的话， 你会发现还设计的管口，还设计的支架对不对？甚至管道里面我们还要添加相应的一些增加柔性的呃，管件，比如说膨胀结，对吧？那膨胀结该怎么选型？ 是不是？这些都是我们管道阴历分析要解决的问题？所以说呢，管道阴历分析，他实际上是针对管道系统的一个整体的一个分析，针对管道系统整体的一个分析， 我们可以看这样的一个插图，这个插图里面是一个很简单的一个管道系统，你看这有一个设备，这有个设备，这是一个储罐，这是一个塔器，假设我们要把戒指从这个储罐给他输入到这个塔器里面去， 那要给他输入过去肯定需要动力，对不对？我们的戒指不在同一个啊，高度 不在同一个高度上面，而且戒指如果在管道里面传说的话，他还有阻力，是不是？我们要加入动力系统？ 动力系统加什么？加泵，我们加一个泵设备在里面，那这个时候你会发现我们整个这个管道系统里面既包含净设备，又包含 动设备，是不是？那这个时候呢？我们来添加管道，把管道这样添加完了之后呢，你会发现我们的管道在这待不住，所以说我们要给支撑，要加支架， 那这个时候支架你多远加一个呢？加什么类型的支架呢？哎，这就是我们要考虑的东西，是不是？ 那我们的戒指在里面，有的戒指通常是有温度的，温度高于常温或者是低于常温，那我们知道我们的管子通常是一些金属管子，金属管子在这个温度发生 变化的时候，他会发生热胀冷缩，对吧？温度高的话他会伸长，温度低的话他会缩短，那我们的管子两端都接到设备上面，设备搁在那是不动的， 那我们的戒指一过去，温度发生变化，管子会变长，会缩短，两端都固定了， 那你管子要怎么伸长？要怎么缩短？那他因为这个肉胀冷缩是他本身的一个属性，他肯定要发生，那这个时候就会在管子里面产生很大的这种推力，那这个推力呢？在管子 自身里面他承受着，同时他会推到我们两端的设备口上面去，那这个时候我们就要考虑了，你这 推力如果太大的话，有可能把我们设备管口给推坏了，是不是？如果这推力太大了，有可能把我们的支架给弄坏了，也有可能把我们管子本身给破坏掉了，所以说我们要怎么来保证安全？管道盈利分析，是不是？这就是我们管道盈利分析， 当然我们动物设备在里面，动物设备在里面的话，我们还得考虑，哎，他的一些震动的相关的一些冲一些啊，还有包括像什么有安全阀啊，呃，里面的戒指随机 汽锤呀，这些动态的载合还会作用到我们的管道上面，那这个时候管道又怎么来保证安全呢？ 对不对？那这个时候支架我们又该怎么来选择了这一系列的问题。 你看我们很简单的一个管道系统，他面临的这种跟安全相关的问题，实际上是很庞大的，是很庞大的，那么管道一定去分析要解决的问题，就是这所有的问题我们都要考虑到，都要考虑到 最终我们的目标只有一个，管子安全的运营，对吧？保证工厂非常安全的，正常的长时间的生产，是不是？那接下来看要做管道盈利分析，那我们要从根上面。